WikiDer > Fasol tanqidiy davlat modeli - Vikipediya

Beans critical state model - Wikipedia
Bean modeli asosida supero'tkazuvchi plita uchun hisoblangan magnitlanish egri chizig'i. Supero'tkazuvchilar plita dastlab H = 0 ga teng. H ning H * kritik maydoniga ko'tarilishi ko'k egri chiziqni keltirib chiqaradi; H ni 0 ga qaytarish va uni qaytarish yo'nalishini -H * ga ko'tarish yashil egri chiziqni keltirib chiqaradi; yana H ni 0 ga tushirish va H ni H * ga oshirish to'q sariq egri chiziqqa olib keladi.

Beanning tanqidiy holat modeli, C. P. Bin tomonidan kiritilgan[1][2] 1962 yilda a beradi makroskopik orqaga qaytarilmas tushuntirish magnitlanish xulq (histerez) qattiq II turdagi supero'tkazuvchilar.

Taxminlar

Qattiq supero'tkazuvchilar ko'pincha namoyish qiladilar histerez magnitlanish o'lchovlarida. C. P. Bin uchun postulated Shubnikov bosqichi materiallarning mikroskopik tuzilishi tufayli favqulodda ekranlash jarayoni. U oqimning zichligi bilan yo'qotishsiz transportni o'z zimmasiga oldi Jv(B) (Jv(B → 0) = const. va Jv(B → ∞) = 0). Meissner fazasida tashqi magnit maydon himoyalangan (H c1) xuddi shu tarzda yumshoq supero'tkazgichga qaraganda. Shubnikov bosqichida (Hc1 c2), kritik oqim supero'tkazgichning ichki qismidagi maydonni kamaytirish uchun zarur bo'lgan chuqurlikda sirt ostidan oqadi Hc1.

Qaytarib bo'lmaydigan magnitlanishni tushuntirish

Bean modeli asosida tashqi magnit maydon H o'zgarganda supero'tkazuvchi silindrda magnit maydon taqsimotining sxemasi.

Qaytarib bo'lmaydigan magnitlanishning kelib chiqishini tushunish uchun: silindr o'qiga parallel ravishda tashqi magnit maydonda bo'sh silindrni qabul qiling.[3] Meissner bosqichida skrining oqimi Londonning kirish chuqurligida. Ortiqcha Hc1, girdoblar supero'tkazgichga kirishni boshlang. Ushbu girdoblar sirt ustida mahkamlangan (Bean-Livingston to'sig'i). Girdoblar kirib boradigan sirt ostidagi maydonda zichlikka ega oqim mavjud Jv. Kam dalalarda (H 0), girdoblar ichi bo'sh silindrning ichki yuzasiga etib bormaydi va ichki qismi maydonsiz qoladi. Uchun H> H0, girdoblar butun tsilindrga kirib boradi va ichki qismida magnit maydon paydo bo'ladi, keyinchalik tashqi maydon ko'payishi bilan ortadi. Keling, agar tashqi maydon kamayib ketsa, nima bo'lishini ko'rib chiqaylik: induksiya tufayli magnit maydon ichida saqlanib turadigan silindrning tashqi yuzasida qarama-qarshi tanqidiy oqim hosil bo'ladi. H0 1 doimiy. Uchun H> H1, qarama-qarshi tanqidiy oqim butun silindrga kirib boradi va tashqi magnit maydon kamayishi bilan ichki magnit maydon kamayishni boshlaydi. Tashqi maydon yo'qolganda ichki qoldiq magnit maydon paydo bo'ladi (a ning doimiy magnitlanishi bilan taqqoslash mumkin) ferromagnet). Qarama-qarshi tashqi maydon bilan H0, ichki magnit maydon nihoyat 0T ga etadi (H0 ga tenglashadi majburiy maydon a ferromagnet).

Bean modelini kengaytirish

Bean doimiy tanqidiy oqimni nazarda tutadi H << Hc2. Kim va boshq.[4] modelni taxmin qilib kengaytirdi 1 / J (H) bilan mutanosib H, Nb bo'yicha nazariya va o'lchovlarning mukammal kelishuviga erishdi3Sn naychalari. Turli xil geometriyalarni hisobga olish kerak, chunki qaytarib bo'lmaydigan magnitlanish namuna geometriyasiga bog'liq.[5]

Adabiyotlar

  1. ^ Bean, C. P. (1962 yil 15 mart). "Qattiq supero'tkazuvchilar magnitlanishi". Jismoniy tekshiruv xatlari. Amerika jismoniy jamiyati (APS). 8 (6): 250–253. doi:10.1103 / physrevlett.8.250. ISSN 0031-9007.
  2. ^ Bin, Charlz P. (1964 yil 1-yanvar). "Yuqori maydonli Supero'tkazuvchilar magnitlanishi". Zamonaviy fizika sharhlari. Amerika jismoniy jamiyati (APS). 36 (1): 31–39. doi:10.1103 / revmodphys.36.31. ISSN 0034-6861.
  3. ^ Supraleitung, W. Buckel va R. Kleiner, Wiley-Verlag, 6. Auflage (2004)
  4. ^ Kim, Y.B .; Xempstid, C. F .; Strnad, A. R. (1963 yil 15-yanvar). "Magnitlanish va muhim o'ta oqimlar". Jismoniy sharh. Amerika jismoniy jamiyati (APS). 129 (2): 528–535. doi:10.1103 / physrev.129.528. ISSN 0031-899X.
  5. ^ Supero'tkazuvchilardagi tanqidiy oqimlar, Kempbell, A. M. va J. E. Evetts, Teylor va Frensis (1972)

Shuningdek qarang