WikiDer > O'zgaruvchilarning o'zgarishi (PDE)

Ko'pincha a qisman differentsial tenglama mos keladigan ma'lum echim bilan oddiyroq shaklga tushirilishi mumkin o'zgaruvchilarning o'zgarishi.

Maqolada PDE uchun o'zgaruvchining o'zgarishi quyidagi ikki yo'l bilan muhokama qilinadi:

1. misol bilan;
2. usul nazariyasini berish orqali.

Misol bilan izohlash

Masalan, ning quyidagi soddalashtirilgan shakli Qora-Skoul PDE

${displaystyle {frac {qisman V} {qisman t}} + {frac {1} {2}} S ^ {2} {frac {qisman ^ {2} V} {qisman S ^ {2}}} + S { frac {qisman V} {qisman S}} - V = 0.}$

ga kamaytirilishi mumkin issiqlik tenglamasi

${displaystyle {frac {qisman u} {qisman au}} = {frac {qisman ^ {2} u} {qisman x ^ {2}}}}$

o'zgaruvchilar o'zgarishi bo'yicha:

${displaystyle V (S, t) = v (x (S), au (t))}$

${displaystyle x (S) = ln (S)}$

${displaystyle au (t) = {frac {1} {2}} (T-t)}$

${displaystyle v (x, au) = exp (- (1/2) x- (9/4) au) u (x, au)}$

quyidagi bosqichlarda:

• O'zgartiring ${displaystyle V (S, t)}$ tomonidan ${displaystyle v (x (S), au (t))}$ va amal qiling zanjir qoidasi olish uchun; olmoq

${displaystyle {frac {1} {2}} chap (-2v (x (S), au) +2 {frac {qisman au} {qisman t}} {frac {qisman v} {qisman au}} + Sleft ( chap (2 {frac {qisman x} {qisman S}} + S {frac {qisman ^ {2} x} {qisman S ^ {2}}} kech) {frac {qisman v} {qisman x}} + chap ({frac {qisman x} {qisman S}} ight) ^ {2} {frac {qisman ^ {2} v} {qisman x ^ {2}}} ight) ight) = 0.}$

• O'zgartiring ${displaystyle x (S)}$ va ${displaystyle au (t)}$ tomonidan ${displaystyle ln (S)}$ va ${displaystyle {frac {1} {2}} (T-t)}$ olish uchun; olmoq

${displaystyle {frac {1} {2}} chap (-2v (ln (S), {frac {1} {2}} (Tt)) - {frac {qisman v (ln (S), {frac {1) } {2}} (Tt))} {qisman au}} + {frac {qisman v (ln (S), {frac {1} {2}} (Tt))} {qisman x}} + {frac { qisman ^ {2} v (ln (S), {frac {1} {2}} (Tt))} {qisman x ^ {2}}} ight) = 0.}$

• O'zgartiring ${displaystyle ln (S)}$ va ${displaystyle {frac {1} {2}} (T-t)}$ tomonidan ${displaystyle x (S)}$ va ${displaystyle au (t)}$ va ikkala tomonni ikkiga bo'ling ${displaystyle {frac {1} {2}}}$ olish uchun; olmoq

${displaystyle -2v- {frac {qisman v} {qisman au}} + {frac {qisman v} {qisman x}} + {frac {qisman ^ {2} v} {qisman x ^ {2}}} = 0 .}$

• O'zgartiring ${displaystyle v (x, au)}$ tomonidan ${displaystyle exp (- (1/2) x- (9/4) au) u (x, au)}$ va orqali bo'ling ${displaystyle -exp (- (1/2) x- (9/4) au)}$ issiqlik tenglamasini berish.

O'zgaruvchini PDE ga o'zgartirishni qo'llash bo'yicha maslahatlar matematik tomonidan berilgan J. Maykl Stil:^[1]

"O'zgaruvchini o'zgartirish va bitta tenglamani boshqasiga o'tkazish uchun hech qanday qiyin narsa yo'q, lekin bizni sekinlashtiradigan ozor beruvchi va murakkablik elementi bor. Ushbu melas effekti uchun universal vosita yo'q, ammo hisob-kitoblar tezroq ketgandek tuyuladi. biri aniq belgilangan rejaga amal qiladi, agar biz buni bilsak ${displaystyle V (S, t)}$ tenglamani qondiradi (masalan, Blek-Skoulz tenglamasi) biz yangi funktsiya uchun tenglamani chiqarishda tenglamadan unumli foydalanishimizga kafolat beramiz ${displaystyle v (x, t)}$ eskisini yozsak, eskisi nuqtai nazaridan aniqlanadi V yangi funktsiyasi sifatida v va yangi yozing ${displaystyle au}$ va x eski vazifalari sifatida t va S. Ushbu narsalarning tartibi hamma narsani zanjir qoidasining to'g'ridan-to'g'ri olov chizig'iga qo'yadi; qisman hosilalar ${displaystyle {frac {qisman V} {qisman t}}}$, ${displaystyle {frac {qisman V} {qisman S}}}$ va ${displaystyle {frac {kısmi ^ {2} V} {qisman S ^ {2}}}}$hisoblash oson, oxirida asl tenglama darhol foydalanishga tayyor. "

Umuman texnikasi

Bizning funktsiyamiz bor deb taxmin qiling ${displaystyle u (x, t)}$ va o'zgaruvchilarning o'zgarishi ${displaystyle x_ {1}, x_ {2}}$ mavjud funktsiyalar mavjud ${displaystyle a (x, t), b (x, t)}$ shu kabi

${displaystyle x_ {1} = a (x, t)}$

${displaystyle x_ {2} = b (x, t)}$

va funktsiyalari ${displaystyle e (x_ {1}, x_ {2}), f (x_ {1}, x_ {2})}$ shu kabi

${displaystyle x = e (x_ {1}, x_ {2})}$

${displaystyle t = f (x_ {1}, x_ {2})}$

va bundan tashqari

${displaystyle x_ {1} = a (e (x_ {1}, x_ {2}), f (x_ {1}, x_ {2}))}$

${displaystyle x_ {2} = b (e (x_ {1}, x_ {2}), f (x_ {1}, x_ {2}))}$

va

${displaystyle x = e (a (x, t), b (x, t))}$

${displaystyle t = f (a (x, t), b (x, t))}$

Boshqacha qilib aytganda, a bo'lishi foydalidir bijection eski o'zgaruvchilar to'plami bilan yangisi o'rtasida, yoki boshqasi kerak

• Mavjud amaliy muammoni hal qilish uchun etarli bo'lgan haqiqiy tekislik mavzusiga yozishmalarning amal qilish sohasini cheklang (bu erda yana bijection bo'lishi kerak) va
• Aks holda bijection muvaffaqiyatsiz bo'lgan istisnolarni (qutblarni) (nol yoki undan ko'p sonli ro'yxatni) sanab chiqing (va nima uchun bu istisnolar kamaytirilgan tenglama echimining asl tenglamaga tatbiq etilishini cheklamaydi)

Agar biektsiya mavjud bo'lmasa, unda qisqartirilgan tenglamaning echimi umuman asl tenglamaning echimi bo'lmaydi.

PDE uchun o'zgaruvchining o'zgarishini muhokama qilamiz. PDE a sifatida ifodalanishi mumkin differentsial operator funktsiyaga nisbatan qo'llaniladi. Aytaylik ${displaystyle {mathcal {L}}}$ Differentsial operator shunday

${displaystyle {mathcal {L}} u (x, t) = 0}$

Shunda ham shunday bo'ladi

${displaystyle {mathcal {L}} v (x_ {1}, x_ {2}) = 0}$

qayerda

${displaystyle v (x_ {1}, x_ {2}) = u (e (x_ {1}, x_ {2}), f (x_ {1}, x_ {2}))}$

va biz borish uchun quyidagicha harakat qilamiz ${displaystyle {mathcal {L}} u (x, t) = 0}$ ga ${displaystyle {mathcal {L}} v (x_ {1}, x_ {2}) = 0:}$

• Qo'llash zanjir qoidasi ga ${displaystyle {mathcal {L}} v (x_ {1} (x, t), x_ {2} (x, t)) = 0}$ va tenglamani berishni kengaytiring ${displaystyle e_ {1}}$.
• O'zgartirish ${displaystyle a (x, t)}$ uchun ${displaystyle x_ {1} (x, t)}$ va ${displaystyle b (x, t)}$ uchun ${displaystyle x_ {2} (x, t)}$ yilda ${displaystyle e_ {1}}$ va tenglamani berishni kengaytiring ${displaystyle e_ {2}}$.
• Hodisalarini almashtiring ${displaystyle x}$ tomonidan ${displaystyle e (x_ {1}, x_ {2})}$ va ${displaystyle t}$ tomonidan ${displaystyle f (x_ {1}, x_ {2})}$ hosil bermoq ${displaystyle {mathcal {L}} v (x_ {1}, x_ {2}) = 0}$, bu bepul bo'ladi ${displaystyle x}$ va ${displaystyle t}$.

PDE kontekstida Vayzang Xuang va Robert D. Rassell vaqtga bog'liq bo'lgan turli xil o'zgarishlarni tafsilotlarda aniqlaydilar va tushuntiradilar.^[2]

Harakat burchagi koordinatalari

Ko'pincha, nazariya o'zgaruvchan o'zgarishning mavjudligini o'rnatishi mumkin, garchi formulaning o'zi aniq bayon etilishi mumkin emas. Hamilton o'lchovlari tizimi uchun ${displaystyle n}$, bilan ${displaystyle {nuqta {x}} _ {i} = qisman H / qisman p_ {j}}$ va ${displaystyle {nuqta {p}} _ {j} = - qisman H / qisman x_ {j}}$mavjud ${displaystyle n}$ integrallar ${displaystyle I_ {i}}$. Koordinatalardan o'zgaruvchilar o'zgarishi mavjud ${displaystyle {x_ {1}, nuqta, x_ {n}, p_ {1}, nuqta, p_ {n}}}$ o'zgaruvchilar to'plamiga ${displaystyle {I_ {1}, nuqta I_ {n}, varphi _ {1}, nuqta, varphi _ {n}}}$, unda harakat tenglamalari aylanadi ${displaystyle {nuqta {I}} _ {i} = 0}$, ${displaystyle {dot {varphi}} _ {i} = omega _ {i} (I_ {1}, nuqtalar, I_ {n})}$, bu erda funktsiyalar ${displaystyle omega _ {1}, nuqta, omega _ {n}}$ noma'lum, lekin faqat bog'liq ${displaystyle I_ {1}, nuqta, I_ {n}}$. O'zgaruvchilar ${displaystyle I_ {1}, nuqta, I_ {n}}$ harakatlar koordinatalari, o'zgaruvchilar ${displaystyle varphi _ {1}, nuqta, varphi _ {n}}$ burchak koordinatalari. Shunday qilib tizimning harakatini torii bo'yicha aylanish sifatida tasavvur qilish mumkin. Muayyan misol sifatida oddiy garmonik osilatorni ko'rib chiqing ${displaystyle {nuqta {x}} = 2p}$ va ${displaystyle {nuqta {p}} = - 2x}$, Hamiltonian bilan ${displaystyle H (x, p) = x ^ {2} + p ^ {2}}$. Ushbu tizimni qayta yozish mumkin ${displaystyle {nuqta {I}} = 0}$, ${displaystyle {dot {varphi}} = 1}$, qayerda ${displaystyle I}$ va ${displaystyle varphi}$ kanonik qutb koordinatalari: ${displaystyle I = p ^ {2} + q ^ {2}}$ va ${displaystyle an (varphi) = p / x}$. Qarang V. I. Arnold, "Klassik mexanikaning matematik usullari", qo'shimcha ma'lumot olish uchun.^[3]

Adabiyotlar